泡克耳斯盒涂胶金属软磁材料凯时kb88首页kb188狄拉克分布热机是一种能够将热能转化为机械功的装置，无论是在经典还是量子领域，都有许多不同的热机模型和实现方式。然而，量子理论提供了一些与热能不同的非经典形式的能量，例如纠缠、相干和超导等，这些能量在循环热机中尚未被利用来产生有用的功。发表在《自然》的一篇论文中，研究人员实现了一种新颖的量子多体热机，它的动力来源于超冷粒子的费米子和玻色子集合之间的能量差，这种能量差是由于泡利不相容原理而产生的。
研究人员使用一种受到谐振势阱约束的超流6Li原子气体作为工作物质。这种气体可以通过调节一个磁场来实现从玻色-爱因斯坦凝聚（BEC）到巴德金-库珀-施里弗（BCS）之间的平滑过渡。在BEC极限下，原子气体表现为由玻色分子组成的凝聚态，而在BCS极限下，原子气体表现为由费米子对组成的超流态。在这两种极限下，原子气体具有不同的量子统计性质：玻色分子服从玻色-爱因斯坦分布，而费米子对服从费米-狄拉克分布。因此，在相同的温度和粒子数下，两种极限下的原子气体具有不同的内能和熵。
研究人员利用这种内能和熵的差异来构造一个量子奥托循环，该循环由四个过程组成：
过程1：等容压缩。将原子气体从BEC极限快速地调节到BCS极限，使得原子气体从玻色分子变为费米子对。这个过程中，粒子数、温度和势阱频率保持不变，但是原子气体的内能增加了一个量ΔU，这个量正是由于泡利不相容原理而产生的能量差。我们可以将这个过程视为一个等容压缩过程，因为原子气体受到一个恒定的势阱压力。
过程2：绝热膨胀。将势阱频率从ω1降低到ω2，使得原子气体在保持费米统计性质不变的情况下膨胀。这个过程中，没有热量交换，但是原子气体做功并降低了内能和温度。
过程3：等容膨胀。将原子气体从BCS极限快速地调节回BEC极限，使得原子气体从费米子对变回玻色分子。这个过程中，粒子数、温度和势阱频率保持不变，但是原子气体的内能减少了一个量ΔU。
过程4：绝热压缩。将势阱频率从ω2升高到ω1，使得原子气体在保持玻色统计性质不变的情况下压缩。这个过程中，没有热量交换，但是原子气体吸收功并增加了内能和温度。
研究人员使用一种双光栅干涉仪来测量原子气体在循环中的相干性和温度变化。他们发现，在每个循环中，原子气体可以输出约为几个振动量子的功，并且可以达到约25%的效率。他们还将这种泡利热机与一个经典热机和一个纯粹由相互作用驱动的热机进行了对比，发现泡利热机具有明显的量子特征，例如在低温下具有更高的功率和效率。
研究人员实现了一种利用量子统计性质作为热力学资源的量子多体热机。这种热机可以在BEC-BCS过渡区域中实现从玻色分布到费米分布（或反之）的转换，并利用由泡利不相容原理产生的能量差来输出有用的功。他们展示了这种热机与经典热机和相互作用热机之间的区别，揭示了其量子本质。他们的发现为能量转换装置开辟了一种新的范式，即利用量子统计性质来驱动新型的量子热机。
